Erweiterung bis Läuferspannungsgleichung

ENT4_FS.tex

     \includegraphics[width= 1.75\columnwidth, angle = 90]{SOK_TEG_FS.pdf}
     \subheading{Stationär}
     
+    ToDo: Eintragen der Abkürzungen in das Abkürzungsverzeichnis!!!\\
+    
     ESB von magnetisch gekoppelten Stromkreisen einfügen\\
     Spannungsgleichungen der beiden Stromkreise
      \begin{equation}
     
     Spannungsgleichung in Raumzeigerdarstellung\\
     \begin{equation}
-    	\vec{U}_1^S = R_1\cdot \vec{I}_1^S + \frac{d\vec{\phi}_1^S}{dt}
+    	\vec{U}_1^S = R_1\cdot \vec{I}_1^S + \frac{d\vec{\psi}_1^S}{dt}
+    \end{equation}
+    
+    Allgemein Flussverkettung
+    \begin{equation}
+    	\psi = N \cdot \phi
+    \end{equation}
+    
+    Flussverkettung im Ständer
+    \begin{equation}
+    	\vec{\psi}_1^S =l_1 \cdot \vec{I}_1^S + M\cdot \vec{I}_2^S
+    \end{equation}
+    
+    Flussverkettung des Ständers im rotierenden Koordinatensystem
+    \begin{equation}
+    	\vec{\psi}_1^k =\vec{\psi}_1^S \cdot e^{j\beta k}
+    \end{equation}
+    
+    Flussverkettung des Ständers im ständerfesten Koordinatensystem
+    \begin{equation}
+    	\vec{\psi}_1^S = \vec{\psi}_1^k \cdot e^{j\beta_k}
+    \end{equation}
+    
+    Flussverkettung im Läufer
+    \begin{equation}
+    	\vec{\psi}_2^S =l_2 \cdot \vec{I}_2^S + M\cdot \vec{I}_1^S
+    \end{equation}
+    
+    Ständerstromraumzeiger
+    \begin{equation}
+    	\vec{I}_1^S = \frac{\vec{\psi}_1^S}{\sigma_{L1}} - \frac{M}{\sigma L_1 L_2}\cdot \vec{\psi}_2^S
+    \end{equation}
+    
+    Läuferstromraumzeiger
+    \begin{equation}
+    	\vec{I}_2^S = \frac{\vec{\psi}_2^S}{\sigma_{L2}} - \frac{M}{\sigma L_1 L_2}\cdot \vec{\psi}_1^S = \frac{\vec{I}_\mu^S - \vec{I}_1^S}{1+\sigma_2}
+    \end{equation}
+    
+    Ständerspannungsgleichung
+    \begin{equation}
+    	\vec{U}_1^k = R_1 \cdot \vec{I}_1^k+\frac{d\vec{\psi}_1^k}{dt}+j\omega_k \cdot \vec{\psi}_1^k
+    \end{equation}
+    
+    Läuferspannungsgleichung
+   \begin{equation}
+   		 \vec{U}_2^k = R_2 \cdot \vec{I}_2^k+\frac{d\vec{\psi}_2^k}{dt}+j(\omega_k -\omega_L)\cdot \vec{\psi}_2^k
     \end{equation}
     ..... nachher geht es weiter